自耦变压器负载运行原理：
自耦变压器一次绕组接额定电压，二次绕组与负载相连的运行状态称为变压器的负载运行，如图所示。此时二次绕组中有电流I2通过，由于该电流是依据电磁感应原理由一次绕组感应而爆发，因此一次绕组中的电流也由空载电流I0变为负载电流I1。下面剖析一、二次绕组中电流的关系。
图单相自耦变压器负载运行
二次绕组中的电流I2所爆发的磁通势H2I2将在铁心中爆发磁通車2,它力争改变铁心中的主磁通更m。但由前面剖析的恒磁通的看法可知，由于加在一次绕组上的电压有用值U1稳固，因此主磁通亞m基本稳固，故随着I2的泛起，一次绕组中通过的电流将从Io增添到I1，一次绕组的磁通势也将由1Io增添到X1I1，它所增添的部分正好与二次绕组的磁通势H2I2相抵消，从而维持铁心中的主磁通面m的巨细稳固。由此可得自耦变压器负载运行时的磁通势平衡方程式为：
式中，KI称为自耦变压器的变流比。
式批注，自耦变压器一、二次绕组中的电流与一、二次绕组的匝数成反比，即变压器也有变换电流的作用，且电流的巨细与匝数成反比。
由式可得出:自耦变压器的高压绕组匝数多，而通过的电流小，因此绕组所用的导线细；反之低压绕组匝数少，通过的电流大，所用的导线较粗。
自耦变压器负载运行及电流变换：
自耦变压器负载运行是将自耦变压器的原绕组接上电源，副绕组接有负载的情形。
副绕组接上负载Z后，在电动势e2的作用下，副边就有电流i2流过，即副边有电能输出。原绕组与副绕组之间没有电的直接联系，只有磁通与原、副绕组交链形成的磁耦合来实现能量转达。那么，原、副绕组电流之间关系怎样呢？
自耦变压器未接负载前其原边电流为io，它在原边爆发磁动势i0N1，在铁芯中爆发的磁通Φ。接负载后，副边电流i2爆发磁动势i2N2，凭证楞次定律，i2N2将阻碍铁芯中主磁通Φ的转变，妄想改变主磁通的最大值ΦM。可是，当电源电压有用值U1和频率f一准时，由式U1 =E 1=4.44fN 1Φm可知，U1和ΦM近似恒定。因而，随着负载电流i2的泛起，通过原边电流io及爆发的磁动势i0N1一定也随之增大，至i1N1以维持磁通最大值ΦM基本稳固，即与空载时的ΦM巨细靠近相等。因此，有负载时爆发主磁通的原、副绕组的合成磁动势（i1N1+ i2N2）应该与空载时爆发主磁通的原绕组的磁动势i0N1差未几相等，即：
i1N1 +i2N2=ioN1 称为磁动势平衡方程式。
有载时，原边磁动势i1N1可视为两个部分：iON1用来爆发主磁通Φ；i2N2用来抵消副边电流i2所建设的磁动势i2N2以维持铁芯中的主磁通最大值ΦM基本稳固。
一样平常情形下，空载电流IO只占原绕组额定电流I1N的3%—10%，可以略去不计。即：
于是，原、副绕组的电流关系为：
自耦变压器原、副绕组的电流之比近似与它们的匝数成反比。
